ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расчет энерговыделения из "Защита от излучений ядернотехнических установок. Т.2 " Полная мощность энерговыделения в защите определяется как произведение числа частиц, поглощаемых в защите за единицу времени, на величину энергии, передаваемой частицей защите. Электроны, у-кванты передают защите всю энергию. Тяжелые заряженные частицы (протоны, а-частицы) передают энергию, равную алгебраической сумме кинетической энергии частицы и энергии реакции, вследствие которой поглощается частица. Нейтрон передает свою кинетическую энергию и энергию связи, освобождающуюся при поглощении его ядром вещества защиты. [c.108] Как правило, энергетический поток частиц, проникающих в защиту, много больше энергетического потока частиц из нее. Соответственно этому мощность энерговыделения в защите оказывается равной мощности, излучаемой источником. [c.108] После оценки общей мощноети энерговыделения в защите выявляют распределение энерговыделения по объему. Полное объемное решение задачи,, как правило, весьма трудоемко. В инженерных расчетах представляется возможным ограничиться выявлением распределения энерговыделения лишь по глубине защиты с предположением о постоянстве полей энерго-выделения в двух других направлениях. Более просто решается задача с заряженными частицами. Эти частицы поглощаются на относительно коротких расстояниях. Практически вся их энергия передается материалам защиты на длинах, не превосходящих 2—3 см. Учет неравномерности распределения энерговыделения в столь топких слоях не представляется необходимым, Поэтому мощность удельного энерговыделения в защитных экранах, поглощающих заряженные частицы, можно определить как среднюю величину, равную частному от деления полной мощности поглощенных частиц на объем экрана с толщиной, соответствующей примерно 10-кратному ослаблению потока частиц. [c.109] Индекс 1 у функции д г) означает, что рещение дается для случая Ва = 1. [c.110] Формулы (11.5), (11.7) и (11.8) определяют мощность удельного энерговыделения от источника моноэнергетических у-квантов. Если источник испускает укванты различной энергии, то полная величина мощности удельного энерговыделения в защите определяется суммированием мощности энерговыделения от отдельных энергетических линий источника. Кроме того, эти формулы являются рещениями для случая с равномерным распределением скорости испускания уквантов в источнике. Если это условие не выполняется, то источник следует разделить на кольца (или даже части колец) с постоянными значениями скорости испускания у-квантов и рещение всей задачи представить суммой решений для отдельных колец. Решение для кольца есть разность решений для двух дисков. [c.112] Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112] После того как найдено распределение нейтронов в защите, можно разделить защиту на элементарные слои толщиной dz и определить для каждой группы нейтронов плотность столкновений в слое Ф , yMMHpysf эти произведения по всем энергетическим группам нейтронов, находим полную величину плотности столкновений в этом слое Ф 2й(2. Она представляет собой мощность изотропного поверхностного источника, отнесенную к единице площади. Это означает, что слой защиты dz можно интерпретировать как плоский источник и решение данной задачи свести к решению предыдущей, дополнив его интегрированием по Z в связи с наличием непрерывно распределенных плоских источников на глубине всей защиты от О до Д. [c.112] Здесь q z, 0) —функция энергии, т. е. для определения полной величины мощности удельного энерговыделения необходимо провести суммирование q z, Ео) по всем значениям Eq. [c.113] Вернуться к основной статье