ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Задачи и методы гидродинамики основные поняня и соотношеУравнения движения жидкостей из "Справочник металлиста. Т.1 " В общем случае задачей гидродинамики является определение скоростей и давлений для данного момента времени в любых точках пространства, через которое проходит поток жидкости (метод Эйлера), или для отдельных ( отмеченных ) частиц жидкости, заданных начальными параметрами (метод Лагранжа). Последующее решение задач технической гидродинамики осуществляется по методу Эйлера, причем в ряде случаев задача сводится к одноразмерной с введением необходимых поправок. [c.70] Основная часть вопросов, рассматриваемых в технической гидродинамике, относится к области установившегося движения. [c.71] Поверхность тока — поверхность, образованная линиями тока, которые проходят через все точки заданной в пространстве неподвижной линии. [c.71] Трубка тока — поверхность тока, проходящая через элементарный замкнутый контур. Поток внутри трубки тока составляет элементарную струйку. Ни одна из частиц элементарной струйки не может пересечь трубку тока, т. е. выйти из нее. [c.71] Нормальное или жавое сечение потока — сечение потока в данном месте пространства поверхностью, нормальной ко всем линиям тока (к векторам скоростей всех частиц потока в этом месте). [c.71] Таким образом, средняя скорость Оср есть отношение объемного расхода к площади нормального сечения F. [c.72] Каждый из членов уравнения (6) имеет размерность длины, поэтому формально можно считать, что это высогы (рис. 13), отсчитываемые от одной и той же горизонтальной плоскости — плоскости сравнения. Если под pj и в уравнении Бернулли понимать избыточное давление, то величины pjy и определяют уровни соответствующих пьезометров. Проведенная по этим уровням линия называется пьезометрической. Над пьезометрической линие1 [ иа уровне t) /2g проходит лнния полной энергии для идеальной жидкости она горизонтальная (см. рис. 13). [c.74] Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. В вязкой жидкости появляется удельная потеря энергии при перемещении единицы веса (или единицы массы) жидкости из сечения / в сечение И элементарной струйки (рис. 14). Поэтому полная удельная энергия во втором сечении 2 е,, так как ei—e — ha. [c.74] Геометрическая интерпретация членов этого уравнения представлена на рис. 14. Так как потери энергии h нарастают вдоль струйки, то линия энергии в этом случае обязательно нисходящая. [c.75] Для любого нормального сечения коэффициент а представляет собой отношение истинной кинетической энергии Е , которой обладает секундная масса потока Qp, к кинетической энергии такой же массы, но имеющей скорость, равную V p. [c.75] Уравнение Бернулли для равномерного движения вязкой жидкости. [c.75] Согласно этому уравнению безнапорное движение возможно лишь при условии, когда Za Zi, т. е. при снижении центров тяжести нормальных сечений. Равномерное безнапорное движение имеет место в открытых каналах и в трубах (обычно канализационных) при частичном их заполнении потоком. [c.76] Напорное равномерное движение возможно в длинных трубопроводах постоянного диаметра при работе их полным сечением. [c.76] Уравнения (9) и (10) применяют при рассмотрении рабочего процесса в центробежных насосах, гидротурбинах и динамических гидропередачах. [c.77] Для потока вязком жидкости применяют уравнения (11) и (12) с добавлением в правую часть равенств удельной потери энергии h при прохождении единицы веса жидкости на участке канала между сечениями / и II. [c.77] При равнозамедленном движении канала в уравнениях (И) и (12) знаки величин а, и изменяют на обратные. Эти уравнения используются при расчете коммуникаций для жидкости в самолетах, ракетах и т. п. [c.77] Уравнение Бернулли для неустановившегося движения жидкости. [c.77] Вернуться к основной статье