ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные моделируемые свойства конструкционных материалов из "Механические свойства сталей и сплавов при нестационарном нагружении " Таким образом, совместная работа ПЭ не вносит в поведение каждого из них ничего нового, однако для осредненных о, р в итоге получаем свойства, качественно отличные от идеально вязкого тела. Этот результат непосредственно связан с разбросом значения в пакете ПЭ, т. е. с их различной прочностью (точнее, сопротивляемостью деформированию). [c.156] Диаграммы деформирования. При начальном нагру. жении с заданной постоянной скоростью к можно полагать, что все ПЭ ведут себя как идеально пластические, пределы текучести которых (А5.4) зависят от значения (Oq — предельное напряжение среднего ПЭ, характеризующегося значением - 1), На первом этапе все ПЭ работают упруго, р = 0 иа = Ее. Затем, начиная с самого слабого , они переходят один за другим в состояние пластического течения. При этом наклон диаграммы а( ) постепенно падает. Легко видеть, что касательный модуль К = da/de равен произведению Е и суммарного веса тех ПЭ, которые продолжают работать упруго (т. е. для них Диаграмма деформирования модели (системы ПЭ) кусочно-линейная с числом изломов, равным принятому числу ПЭ N. Предельное значение модели а равно . Если, в частности, так представлять значения z , чтобы z = 1, то предельное напряжение а совпадает с предельным для среднего ПЭ. [c.156] Здесь значения а , соответствуют состоянию а, в момент реверса функция F, как и реологическая, считается нечетной F(-x) = - F(x). Выражение (А5.6) представляет собой известный принцип Мазинга диаграммы а = F e) и о = F (e ) центрально подобны с коэффициентом подобия, равным 2. [c.157] Важно заметить, что выражение (А5.6) справедливо при реверсе из любого состояния Оу, Еу, но не до любых значений а, , а только до = - [при этом, как следует из выражений (А5.5) и (А5.6), а = - Ov и соответствующая точка лежит на кривой начального нагружения о = F(e)]. Дальнейшее деформирование в том же направлении следует начальной кривой о = F(e) (рис. А5.5, а, кривая 2). [c.157] Быстрое неизотермическое деформирование. При неизотермическом нагружении в рассмотрение включаются три новых фактора тепловая деформация, влияние температуры на упругие и реологические свойства моделируемого материала. Первый из них легко исключить, если под е в дальнейшем понимать силовую деформацию е -1 . [c.159] Заметим, что независимое рассмотрение силовой деформации возможно только применительно к материалам, нагрев которых не приводит к суш ественному изменению самоуравнове-шенных микронапряжений (напряжений II рода). Для таких материалов, как, например, графит, где тепловая деформация мик-ронеоднородна, подобный прием неприменим. [c.159] Границей применимости ТМП (кроме отмеченных условий постоянства знака скоростей е и С ) является требование С С у ( i-v — значение С, в момент последнего реверса С, = /%/е — текущее значение секущего модуля). [c.161] Ползучесть. В условиях чистой ползучести поведение модели также характеризуется последовательным вовлечением ПЭ в неупругое деформирование. Напряжение о постоянно, но его распределение по подэлементам меняется слабые ПЭ, в которых неупругая деформация накапливается более интенсивно, чем в сильных , постепенно разгружаются (напряжение в них релаксирует), другие соответственно догружаются и включаются в процесс ползучести. Вследствие нелинейного характера реологической функции это ведет к убыванию скорости неупругой деформации р = что и отмечается в испытаниях реальных материалов (первая стадия ползучести). В связи с перераспределением напряжений между ПЭ скорости постепенно выравниваются, изменение р становится все менее заметно (вторая стадия — установившаяся ползучесть). Из выражений (А5.1) при условии = 1 следует, что на этой стадии р - р = Ф(а, Т). [c.161] Вернуться к основной статье