ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Измерение магнитных свойств в переменных полях из "Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 " В периодическом магнитном поле магнитное состояние ферромагнетика характеризуется динамической петлей гистерезиса, которая значительно отличается от петли в статическом поле. Рост потерь на перемагничивание обусловлено возникновением потерь на вихревые токи. При исследовании магнитных свойств в переменных полях необходимо учитывать скин-эффект, т. е. эффект неполного проникновения магнитного поля в глубину образца. Глубина проникновения h поля в ферромагнетик определяется выражением h = где р. — проницаемость Y — удельная электрическая проводимость образца / — частота магнитного поля. [c.107] Аркадьев [9.38] впервые ввел понятие о комплексной проницаемости в переменных полях й разработал методы ее определения по измеренным значениям эффективных магнитных проницаемостей. [c.107] Погрешность измерения метода составляет 2—5%. [c.108] Потенциометрический метод. На рио. 9.60 представлена схема установки для измерения магнитных свойств в переменном поле с помощью потенциометра. На образце О две обмотки — намагничивающая Wi и измерительная W2. Трансформатор Т служит для питания потенциометра и намагничивающей обмотки Wx образца. В качестве индикатора И может быть использован вибрационный гальванометр или телефон. [c.109] Потери на перемагничивание рассчитывают по формуле Pp. в = = Ошибка метода составляет около 3%. [c.109] во вторичной цепи — сопротивления вольтметра и обмотки напряжения ваттметра Wi и — число виттов в обмотке Wi и W . [c.109] Абсолютный метод, в котором мерой потерь энергии при пере-магничивании является температура образца. Известны три калориметрических метода смешения, ввода и протока тепла. Наибольшее распространение получил метод ввода тепла. При исследовании больших потерь используют однокамерные калориметры, малых потерь — дифференциальные. [c.110] Образец вместе с обмоткой погружают в среду калориметра, затем на обмотку подается намагничивающий ток и некоторое время образец перемагничивается переменным полем. Величина контролируется по показанию вольтметра. После прекращения пропускания тока и выравнивания температур среды и образца, рассчитывают количество теплоты, полученное калориметром. [c.110] В случае дифференциального калориметра во втором — эталонном калориметре, — идентичном первому, находится образец, аналогичный исследуемому, но из неферромагнитного материала. При включении переменного поля между калориметрами создается разность температур, которая компенсируется подводом к эталонному калориметру тепла от источника постоянного тока. [c.110] Потери рассчитывают по формуле в == где / — сила постоянного тока, подводимого к эталонному образцу г — сопротивление цепи нагрева калориметра о эталоном. Ошибка метода 1—2%. [c.110] Количество распавшегося аустенита, поскольку он превращается в ферромагнитную смесь феррита и цементита или мартенсит, пропорционально намагниченности образца. Для быстрого достижения образцом температуры изотермического превращения анизометр снабжен сменными ваннами, нагретыми до различных температур. [c.111] Граница двухфазной области, отвечающая 7% Мо, характеризуется резким возрастанием коэрцитивной силы и изменением характера ее зависимости от концентрации. [c.112] Наличие суперпарамагнетизма позволяет определить размер и количество мелкодисперсных выделений второй фазы. Размер включений определяют непосредственно по кривой, полученной при измерении намагничивания. Начальный наклон функции Ланжевена равен МЩМ = ml kT, где — намагниченность насыщения т — магнитный момент ферромагнитной частицы, k — постоянная Больцмана. На сплаве меди с 2% Со удалось этим методом изучать частицы выделяющейся фазы размером несколько десятых нанометра. [c.113] Вернуться к основной статье