ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Классификация магнетиков из "Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 " Характеристикой интенсивности взаимодействия тела с данным магнитным полем является магнитный момент т данного тела, являющийся суммой элементарных магнитных моментов т = = (А.м ). [c.92] Магнитный момент единицы объема М называется намагниченностью М === mlV [А/м1, где V — объем тела. [c.92] Связь между еамагеичешюстыо и магнитным полем устанавливается соотношением Ж — КшН [А/м], где Ки — магнитная восприимчивость (jKm 4пх). [c.93] Магнитный поток Ф является суммой потоков, создаваемых полем Н и намагниченностью М Ф == SjXo -f Щ ЕВб], где р о — магнитная постоянная, равная 4п X 10 Гн/м. [c.93] Магнитный поток, проходящий через единицу площади, называется индукцией В ==ф/5 = [д,ц (М Н) [Тл]. [c.93] Имеется три тала магнитных эффектов диамагнетизм, парамагнетизм и кооперативный магнетизм. Последний включает в себя ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм [9.25]. [c.93] Диамагнетизм. Электронная орбита представляет собой стационарное состояние, что соответствует незатухающему току в замкнутом контуре. При наложении внешнего магнитного поля магнитный поток, нронизывающий контур, изменяется и в соответствии с правилом Ленца индуцируется э. д. с. В контуре создается ток, вектор магнитного поля которого направлен противоположно вектору внешне1 о магнитного поля. [c.93] Диамагнитная восприимчивость определяется пространствее-ньш распределением зарядов и не зависит от температуры. Диамагнитный эффект универс.алеи, имеет величину порядка 10 , и должен проявляться у каждого атома, однако его может перекрывать парамагнитный эффект. [c.93] Возникновение обменных эффектов связано с принципом неразличимости частиц и принципом Паули. [c.95] При антипараллельном расположении моменты не всегда взаимно компенсируют друг друга. В этом случае остается не-скомпенсированный магнитный момент, который отличается от истинного ферромагнетизма и носит название ферримагнетизма. [c.95] Однако для низких температур лучшее согласие с экспериментом дает температурная зависимость намагниченности, полученная из теории спиновых волн Блоха (закон трех вторых) М,, = = Мо (1 -f- аТз/2), где а —- числовая константа. [c.95] При высоких температурах вблизи температуры Кюри из (9.19) следует экспериментально подтверждаемая зависимость-Л1я = М, (1 Г/0с) /2. [c.95] Баллистический метод определения напряженности магнитного поля. В измеряемое магнитное поле помещают измерительную катушку таким образом, чтобы вектор напряженности магплггиого поля был направлен перпендикулярно к плоскости витков катушки. Размеры катушки определяются объемом пространства, где требуется определить величину напряженности магнитного поля. Катушка соединяется с баллистическим гальванометром. [c.95] Если катушку быстро удалить из поля, то в ее витках возникнет э. д. с. Е == — дФ1д1), где ш — число витков катушки дФ д1 — изменение магнитного поля через площадь витков катушки. [c.95] Поскольку сопротивление R в процессе измерения не меняется, величину С = qR обозначают как постоянную установки. Чтобы определить С, используют эталонную катушку взаимной индуктивности М, первичная обмотка которой включена последовательно в цепь гальванометра С = fx M (2Г/а). [c.96] Вернуться к основной статье