ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дисперсия оптических констант в рентгеновской области из "Зеркальная рентгеновская оптика " Анализируя формулу (1.20), можно заключить, что показатель преломления п для рентгеновского излучения всегда будет меньше единицы. Действительно, если со со для большинства электронов атома (что на самом деле имеет место в рентгеновской области), то б о и, следовательно, п 1 (считаем, что у = 0). Впервые, как отметил А. И. Алиханов [3], экспериментальное подтверждение того факта, что в рентгеновской области показатель преломления меньше единицы, было получено шведским ученым В. Стенстремом в 1919 г. [c.16] Сравнение положений теории дисперсии Лорентца с экспериментом [8] показывает, что если для коротких длин волн вдали от /С-края поглощения они хорошо согласуются, то в длинноволновой области дело обстоит значительно хуже, а для зон, прилегающих к /(-краям, теория оказывается совершенно непригодной. [c.17] Таким образом, теория Лорентца, созданная еще в прошлом веке, дала качественное объяснение дисперсии оптических констант— показателя преломления [см. формулу (1.18)1 и коэффициента поглощения [см. формулу (1.19)]. Современный количественный расчет оптических констант вещества основывается на квантовой теории поляризуемости атомов Введем основные понятия, которые при этом используются. [c.17] Это выражение комплексное и содержит величины, необходимые для качественного описания дисперсии собственную частоту сОд (в случае свободных электронов — плазмы — сОд = 0) и затухание бщ. Теория Лорентца справедлива также и в высокочастотном пределе со ) сОд, когда диэлектрическая проницаемость всех веществ описывается плазменной формулой в (со) =з 1 — — 4я Л/ е7(/я ). [c.17] Обсудим пределы применимости такого подхода к вычислению оптических констант. Они связаны с условиями использования формулы (1.25). При выводе этой формулы сделаны два важных предположения 1) все атомы вносят аддитивный вклад в поляризуемость вещества 2) длина волны излучения значительно больше размеров атомов. Ясно, что область, в которой имеют силу оба предположения, ограничена для первого — со стороны длинных волн, второго — со стороны коротких. [c.19] Действительно, благодаря межатомным взаимодействиям поляризуемость молекулы не равна сумме поляризуемостей составляющих ее атомов не говоря уже о конденсированных средах. Оправданием для применения первого предположения в случае конденсированных сред является то обстоятельство, что главный вклад в поляризуемость при энергиях квантов, значительно больших потенциала ионизации, вносят внутренние оболочки, на которых межатомные взаимодействия сказываются мало. К сожалению, систематического исследования вопроса об аддитивности вклада атомных поляризуемостей в оптические константы материалов пока еще нет (за исключением разве что работы [2]). [c.19] Вернуться к основной статье