ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ОСОБЕННОСТИ ОТРАЖЕНИЯ МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ из "Зеркальная рентгеновская оптика " Возникает вопрос о правомерности использования формул Френеля (1.1) и (1.2), описывающих взаимодействие электромагнитного излучения с однородными и изоторопными средами в оптическом диапазоне длин волн, для рентгеновского излучения. Дело в том, что длина волны рентгеновского излучения сравнима с межатомными расстояниями, а у кристаллов — и с постоянной решетки. Тем не менее, как показано в работах [1, 20, 67], эффектами пространственной дисперсии в рентгеновской области можно, как правило, пренебречь и описывать вещество зависящей от частоты диэлектрической проницаемостью е (ш). С учетом этого обстоятельства, а также считая, что граница раздела достаточно гладкая (вопрос влияния шероховатостей будет подробно рассмотрен ниже), вполне правомерно описание отражения рентгеновского излучения с помощью формул Френеля. [c.12] Рассмотрим более подробно характер отражения рентгеновского излучения для двух случаев 1) когда можно пренебречь мнимой частью диэлектрической проницаемости, т. е. считать 7 = 0, что соответствует случаю жесткого рентгеновского излучения (с длиной волны короче 0,2—0,5 нм), когда у порядка 10 —10 2) когда нельзя пренебречь поглощением, т. е. считать у = о уже нельзя, что соответствует области мягкого и ультра-мягкого рентгеновского излучения. [c.13] В первом случае ввиду того, что б 1, получим из формул (1.7), (1.8), что для углов падения, соответствующих os0 п, коэффициенты отражения и Rp практически равны нулю. Если же углы 0 настолько малы, что os 0 /г, то имеет место так называемое полное внешнее отражение (ПВО) рентгеновских лучей, аналогичное хорошо известному в оптике видимого излучения явлению полного внутреннего отражения, когда R = Rp = 1. [c.13] Формула (1.11) получена для неполяризованного излучения (об этом будет сказано ниже). Учитывая малость 5, у и 9, квадратами этих величия пренебрегли. На рис. 1.1 приведены построенные по формуле (1.11) зависи.мости = Д (х) для ряда значений параметра у == у/б. Как видно из рисунка, резкая граница ПВО имеет место лишь для прозрачных сред. С возрастанием же погло-игения, как было отмечено выше, понятие критический угол ПВО теряет свой смысл. [c.14] Необходимо для области длин волн рентгеновского излучения провести сравнительные оценки R, Rs и Rp. Расчеты коэффициентов отражения и оценка выражений для Rs и Rp были проведены в работе [20]. Ее авторы показали, что в области скользящих углов падения различием между и Rp можно пренебречь, поскольку оно составляет 10 —10 в диапазоне длин волн 10—0,1 нм для области углов ПВО. К аналогичному выводу пришли авторы работы [11], анализируя необходимость учета поляризации излучения в более длинноволновой области спектра. Было показано, что для б = у = 0,2 (такими оптическими постоянными характеризуется золото в области Я 19 нм) в интервале углов падения от 6° до 25° компоненты Rs и различаются на 3—5 %. Таким образом, в области малых углов скользящего падения можно не учитывать поляризацию рентгеновского излучения при отражении и использовать при расчетах формулу Френеля (1.7). [c.15] Вернуться к основной статье