ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Модули объемного сжаОбъемная деформация из "Деформация и течение Введение в реологию " В главе I было сказано, что под действием всестороннего равномерного давления все материалы являются упругими и только упругими, это предложение было названо аксиомой реологии. Однако этому утверждению не было дано какого-либо доказательства. Мы полагались на то, что это аксиома, а значит, как гласит - оксфордский словарь , самоочевидное предложение, не требующее. доказательства . Такое понимание термина аксиома, относящееся к 1600 г. (опять же по авторитетному оксфордскому словарю), не согласуется с современными понятиями. Теперь даже в геометрии, и тем более в реологии, не принимают справедливость предложения без экспериментального подтверждения, и если эксперимент не проделан, то аксиома является всего лишь определением ( неявным юпределением) слова, фигурирующего в предложении. [c.56] Если теперь возвратиться к утверждению, что под действием всестороннего равномерного давления все материалы являются упругими и только упругими , то обнаружим, что в этом предложении нет слова, которое бы не было уже определено ранее, и, следовательно, предложение не может быть верным. Так оно и есть. Рассматривая такие материалы, как сталь, пластилин и вода, мы сформулировали аксиому. Но если поместить под высокое гидростатическое давление кусок дерева, то можно наблюдать после снятия давления структурную остаточную деформацию, т. е. мгновенную. деформацию, которая необратима. Причина этого состоит в том, что дереве имеются поры и под высоким давлением возникают напряжения, которые частично разрушают материал вблизи полостей, образуемых порами, вдавливая его в поры. Эта локальная деформация, превышающая прочность материала, не восстанавливается при. снятии давления, и суммарный эффект многих таких микродеформа-,ций становится заметным в макрообъеме. [c.56] Некоторые читатели могут подумать, что это отступление неуместно, однако все описанное выше означает, что формулировки,, которые были даны и которые будут даны в дальнейшем относительно свойств материалов, никогда не бывают абсолютно верными. Они всегда являются предварительными и подлежат либо расширению, либо ограничению. Если читатель будет иметь это в виду, в дальнейшем можно будет не добавлять при каждом количественном утверждении оговорку, что она приближенна . Следовательно будем считать само собой разумеюш имся, что имеются материалы, которые в целом под действием всестороннего равномерного сжатия или растяжения являются упругими и только упругими, и выясним , каковы законы такой упругости. [c.57] Из равенства (III.2) можно получить более удобное определение коэффициента к, помня, что это уравнение было предложено для напряжений сравнительно малого порядка. [c.58] В этом случае V обращается в нуль при р = со, что на практике никогда не достигается. [c.59] Если построить к как функцию от р, то получим кривую, показанную на рис. III. 2. Кажущийся коэффициент сжимаемости к также показан па этом рисунке. По этим кривым можно видеть, что предположение о том, что к в формуле является постоянным в случае логарифмических деформаций е , дает лучшее приближение для сжимаемости материала, так как сжимаемость в соответствии с этой формулой убывает с ростом давления. Однако сравнение с эмпирическими равенствами (III. 5) показывает, что для больших давлений количественное соответствие по-прежнему далеко не удовлетворительно. Поэтому, следуя Генки (Непску, 1931 г.), введем две поправки. [c.60] Вернуться к основной статье