ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Преобразование уравнений ламинарного пограничного слоя в газе к форме уравнений для несжимаемой жидкости из "Механика жидкости и газа " Преобразование Дородницына (141) только частично преобразует уравнения ламинарного пограничного слоя в газе при больших скоростях к виду, соответствующему уравнениям в несжимаемой жидкости. Несколько модифицируя это преобразование ), можно при некоторых ограничительных условиях привести первое (динамическое) уравнение системы (138) к точному совпадению с соответствующим уравнением для несжимаемой жидкости. [c.683] Рассмотрим сначала случай о = i, п = 1 и отсутствия теплоотдачи (теплоизолированная поверхность). [c.683] приведенные компоненты скорости С/, V действительно соответствуют некоторому фиктивному потоку несжимаемой жидкости и функция тока для этого движения в плоскости X, У) является одновременно и функцией тока рассматриваемого газового потока в плоскости х, у). [c.686] Основное затруднение, возникающее при практических расчетах по только что изложенному методу, заключается в том, что при наличии простой связи действительной скорости внешнего потока с продольной координатой X соответствующая ей связь 11е (X) в фиктивном потоке несжимаемой жидкости может оказаться достаточно сложной, не подходящей под известный класс точных решений. В других случаях, наоборот, простая зависимость Пе (X) будет связана со сложным распределением щ х). [c.686] Остановимся, наконец, на более общем случае, когда число Прандтля о не равно единице и поверхность тела является тепло отдающей, но ограничимся вместе с тем допущением о линейности связи вязкости газа с его температурой или энтальпией. Примем для количественного, выражения этой связи неоднократно упоминавшуюся ранее формулу Чепмена — Рубезина, введя входящую в эту формулу константу С множителем в первое из преобразований (163). [c.686] Введение этой константы не нарушит процессы вычислений, которые были только что произведены, так что не стоит их повторять. Принципиальная разница лишь в том, что интеграл (164) в рассматриваемом сейчас случае о =7 1 и при наличии теплоотдающей поверхности уже не будет иметь места и в общей системе уравнений придется рассматривать и дифференциальное уравнение баланса тепла. [c.686] Можно заметить, что в ранее рассмотренном частном случае а = 1 и при отсутствии теплоотдачи с поверхности тела будет иметь место интеграл ho = h , или, согласно (175), 5 = 0. Тогда система уравнений (176) упростится и сведется к ранее выведенной системе (170) и (172). [c.687] Вернуться к основной статье