ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ламинарный пограничный слой при больших скоростях и наличии продольного перепада давлений из "Механика жидкости и газа " Изложим сначала наиболее простой приближенный метод расчета ламинарного пограничного слоя в газе при наличии заданного продольного перепада давлений ), справедливый, как далее будет указано, при не слишком больших значениях числа Маха, например, М 2. [c.674] Это и есть искомое уравнение импульсов. Устремляя в нем а О, х, Г] у, Vo —V, т. е. переходя к малым скоростям, получим известное уже нам по гл. IX уравнение импульсов для несжимаемой жидкости. [c.676] Моо через величины Ug, б , р и /. [c.676] Вернемся теперь к основной переменной х будем иметь, сохраняя штрих для обозначения производной по х. [c.677] Сделанное ранее допущение заставляет считать отрывное значение fs при больших докритических скоростях не зависящим от Моо. Вспоминая, что возрастание числа М х в докритической области вызывает резкое увеличение разрежения, а следовательно, и уклона и е х) за точкой минимума давления. [c.678] Наглядным подтверждением явления смещения точки отрыва вверх по потоку с ростом числа М о могут служить результаты опытов Ферри над кризисом сопротивления шара. В связи с ухудшением обтекания шара при росте М х1 можно ожидать, что для улучшения обтекания шара, происходящего при кризисе обтекания, потребуются тем большие рейнольдсовы числа, чем больше число Моо. Наблюдения Ферри над обтеканием шара при разных Моо, результаты которых приведены на рис. 267, хорошо подтверждают это предположение. С возрастанием числа Моо от 0,3 до 0,7 принятое в 96 условное значение Рвкр возрастает от 400 000 примерно до 740 000. [c.678] Явлением предварения отрыва вследствие сжимаемости газа объясняется также факт уменьшения с у, ах с ростом Моо при докритических режимах. [c.678] ВЫСОКИХ температур газа явления его диссоциации и ионизации) чисел М се и чисел Прандтля, не равных единице ). [c.679] Дородницын, Ламинарный пограничный слой в сжимаемом газе, сб. Теоретические работы по аэродинамике , ЦАГИ, Оборонгиз, М., 1957, 140—173. [c.679] Рассматривая полученные уравнения, можно заметить, что левые части первых трех основных уравнений задачи, составленных в переменных Дородницына, совпадают с соответствуюгцими уравнениями плоского ламинарного пограничного слоя в потоке несжимаемой жидкости. Однако правые части этих уравнений содержат явное влияние сжимаемости через величины х/х и Ь (х). [c.681] При использовании зависимости коэффициента вязкости от температуры (энтальпии) в форме Чепмена — Рубезина (15) будем иметь Ъ (х) = 1. [c.681] Соответствуюш,ая этому закону на графике (рис. 268) штриховая прямая располагается между кривыми Саттерлэнда для Tg = 330 К и Tg = 660 К, показанными сплошными линиями. [c.681] Таблицы соответствующих вспомогательных функций, через которые выражаются искомые решения, можно найти в цитированной выше работе. Пользуясь этими классами решений последовательно для конфузорного участка пограничного слоя, для области минимума давления и диффузорного участка слоя, А. А. Дородницын построил приближенное однопараметрическое решение рассматриваемой задачи, которое является обобщением решения, изложенного в начале параграфа для случая ограниченных значений числа Маха набегающего потока. [c.681] Как показали расчеты, в интервале изменения Ме от нуля до 2,378 и при а = 14/19 0,74, что близко к значению числа Прандтля для воздуха, вид функции F (/ tte, о) слабо зависит от а . Это подтверждает сделанное в начале параграфа упрощающее допущение о независимости F от Ме при не слишком больших числах Маха и позволяет вновь воспользоваться линейным представлением функции F (/) и получить значение / (а ) в форме (137) при тех же значениях констант а ж Ь. [c.682] Вернуться к основной статье