ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Установившееся движение неньютоновской вязкопластической жидкости по цилиндрической трубе кругового сечения из "Механика жидкости и газа " Напомним, что в этом равенстве т — напряжение трения в любой точке сечения трубы, приложенное к площадке, перпендикулярной к радиусу трубы. То — характерное для данной вязкопластической жидкости предельное напряжение, после достижения которого только и начинается течение вязкопластической жидкости р, — динамический коэффициент структурной (пластической) вязкости. [c.388] Как видно, эпюра скоростей состоит частью из поверхности параболоида вращения (от стенки трубы до цилиндрической поверхности радиуса г ), а частью из плоской площадки, перпендикулярной к оси трубы (в центральной части трубы, внутри только что указанной цилиндрической поверхности) (рис. 155). В этой центральной части трубы вязкопластическая жидкость движется, как твердый стержень. При АрИ 2xja такой твердый стержень заполнит все сечение трубы и по свойству прилипания вязкой жидкости к твердой поверхности жидкость останется неподвижной. [c.388] Если в равенствах (89) положить Гд = О, что соответствует Тц = О, т. е. перейти к обычной ньютоновской вязкой жидкости, то эпюра скоростей приведется к известному уже параболоиду вращения, а плоская площадка исчезнет. [c.389] Указанные критерии могли бы быть заменены и другими, представляющими различные их комбинации ). [c.390] На рис. 156 представлен закон сопротивления (95) в логарифмическом масштабе. Закон представлен в координатах (lg Ре, lg Я) в виде семейства параллельных прямых с параметром П. Значению П = О соответствует нижняя прямая, выражающая обычную закономерность Я = 64/Ре для нормальной вязкой жидкости. Прямые семейства опираются своими нижними концами на кривую, отвечающую переходу ламинарного движения обычной вязкой жидкости в турбулентное. [c.390] ранее уже цитированную монографию У. Л. новские жидкости, перев. с англ., Мир , М., 1964. [c.390] Вернуться к основной статье