ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сверхзвуковое обтекание тонкого тела вращения при очень больших значениях числа Маха из "Механика жидкости и газа " В случае продольного сверхзвукового обтекания тонкого тела вращения (Моо Э 1) выведенные в начале предыдущего параграфа дифференциальные уравнения имеют простые асимптотические решения. [c.346] Вернемся к рассмотрению системы уравнений (200) и граничных условий (198) и (199). [c.346] При очень больших числах Маха и выполнении условия, что головная волна представляет собой присоединенный к вершине конуса конический скачок, можно принять, что разность 0 — 0(, во всей области течения между поверхностями конуса и скачка будет малой величиной. [c.346] Тогда для приближенного определения функций Уд (0) и Уе (0) можно воспользоваться их разложениями в ряды по степеням малой разности 0 - 00 ). [c.346] Как показывает сравнение результатов расчета по этой формуле с точной теорией, формула (210) может с успехом применяться для не слишком больших углов полураствора конуса, примерно до 0о = 15°, при всех Г 3, а при несколько больших углах и при. ЙГ 3. [c.347] И заметим, что первый сомножитель справа может быть вычислен по теореме Бернулли, так как движение газа за коническим скачком безвихревое, а вто-, рой сомножитель — по известной формуле (103) гл. VI отношения давлений за и перед скачком. [c.347] Формула (212) также хорошо совпадает с точными расчетами в вьппеука-занном интервале угла полураствора обтекаемого конуса. [c.348] Такой приближенный метод, по своей идее опирающийся на метод Ньютона, был предложен в свое время (1947 г.) С. В. Валландером и получил наименование метода касательных конусов (в плоском слзшае — касательных клиньев). [c.348] Сравнение приведенных приближенных соотношений, составленных по методу касательных конусов для выбранной оживальной формы, с точным решением приведено на рис. 150 и 151 и может быть признано вполне удовлетворительным. [c.349] Задача о сверхзвуковом обтекании тонких тел вращения при очень больших числах Маха в том случае, когда головная волна отходит от острого носика тела, вследствие слишком большого значения угла при вершине, либо наличия затупления носика, представляет значительные трудности. Так же, как и в плоском случае, отошедший скачок имеет вблизи оси симметрии потока почти плоский участок, соответствующий прямому скачку, и соседние с ним участки сильного разрыва, за которыми поток является дозвуковым. Движение в области между головной волной и поверхностью обтекаемого тела имеет в связи с этим смешанный до-, сверх- и трансзвуковой характер. [c.349] СИЛЬНОГО разогрева за счет тепла, возникающего в результате диссипации механической энергии. [c.350] Наряду с этим при разогреве газа до сравнительно высоких температур порядка 1000 К, в газе возникают физико-химические превращения, изменяющие его первоначальный состав. Так, в воздухе при достижении 2000 К значительная часть молекулярного кислорода диссоциирует и превращается в атомарный при 4000 К начинается диссоциация азота, а при более высоких температурах, порядка 7000—10 000 К, наблюдается заметная ионизация воздуха, сопровождающаяся образованием свободных электронов (электронного газа). В этих условиях в газе происходит резкое возрастание теплопроводности и электропроводности, между его молекулами возникают куло-новы силы взаимодействия. Все это позволяет приписать газу особое агрегатное состояние, именуемое плазмой (точнее, низкотемпературной плазмой). [c.350] Изучение газовых потоков такого рода представляет значительные трудности и не может войти в настоящий общий курс. Это составляет предмет специального курса гиперзвуковой аэродинамики. Желающих расширить и углубить свои знания в области аэротермодинамики гиперзвуковых движений невязкого газа отошлем к капитальной монографии В. В. Лунева Гиперзвуковая аэродинамика, Машиностроение , М., 1975. [c.350] Вернуться к основной статье