ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изменение скорости и термодинамических параметров газа при прохождении его через прямой скачок уплотнения из "Механика жидкости и газа " Сравнивая с (41), заключим, что при прохождении газа сквозь скачок уплотнения сохраняются полная энтальпия кд и температура адиабатически заторможенного газа а следовательно, и ад, а, Т. [c.128] Воспользовавшись формулой (79) гл. III, убедимся, что Мх 1 при Ях -1 и Ма 1 при Я а 1. Таким образом. Заключим, что движение газа до прохождения им скачка уплотнения является сверхзвуковым, за скачком — дозвуковым. [c.128] ДЛЯ воздуха к = 1,4) равному 0,378. [c.129] Напомним, что, согласно (47), эти же выражения определяют и отношение плотностей заторможенного газа за скачком и до скачка. [c.131] М1 или р /рг, характеризующие интенсивность скачка, тем относительно меньшее давление р о можно получить за счет последующего адиабатического и изэнтропического торможения газа, прошедшего через скачок уплотнения. Причина этого явления была выяснена раньше — в скачке уплотнения имеет место необратимое превращение механической энергии в тепловую, вследствие чего механическая энергия становится меньше. [c.131] Более точно, чем на рис. 38, можно судить о значениях отношения больших числах М1 по графику рис. 39, где это отношение построено в логарифмическом масштабе. [c.131] для воздуха к == 1,4) эта величина имеет порядок 0,16 (М — 1) и, например, при превышении скорости звука на 10% (Мх = 1Д) будет равна 0,0015. [c.132] Отсюда следует, что скачки малой интенсивности приводят к слабым изменениям энтропии, т. е. околозвуковые явления можно с достаточной степенью приближения рассматривать как изэнтропические. [c.133] Вернуться к основной статье