ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Растяжение (сжатие) тонкого диска из "Основы теории пластичности " Разумеется, задача будет несравненно более сложной, если необходимо исходить из полных соотношений теории пластического течения. [c.236] Для сталей различие в коэффициентах упругости невелико, поэтому в дальнейшем принимается их равенство. Тогда при растяжении в пределах упругости образец находится в состоянии равномерного одноосного растяжения. [c.237] При достижении предела текучести материала диска последний сразу и полностью переходит в пластическое состояние. С развитием пластических деформаций напряженное состояние диска все более отклоняется от равномерного растяжения и приобретает сложный пространственный характер, так как деформированию диска препятствуют жесткие части образца, остающиеся упругими. [c.237] С увеличением нагрузки происходит разрушение диска при малых деформациях разрушение имеет хрупкий характер (фиг. 158). Это позволяет судить о величине сопротивления отрыву у металлов —характеристике, имеющей важное значение для оценки прочностных свойств. Указанный метод предложен А. Л. Немчинским [ ]. Для определения величины сопротивления отрыву необходимо знать напряженное состояние такого диска. [c.237] Рассматриваемая задача представляет также интерес для выяснения условий работы спая и его повышенной прочности (спай значительно более прочен, чем стержень равного сечения из того же материала, что и спай). [c.237] Сумма напряжений равна растягивающей силе Р, т. е. [c.238] В рассматриваемой задаче упругие и пластические деформации — одного порядка, и следует, вообще говоря, исходить из уравнений теории пластического течения (14.8). Это, однако, связано с большими математическими трудностями. Учитывая однообразный характер нагружения, будем основываться на уравнениях теории упругопластических деформаций. [c.238] Полагая в (56.18) р = 1, найдем связь между р и / (1). [c.240] Во втором приближении, вполне пригодном для приложений, отбрасываем малое слагаемое р./ в знаменателе тогда решение сводится к квадратурам. [c.240] Распределение напряжений показано на фиг. 159. [c.241] Нормальное напряжение (наибольшее) имеет максимум при р = 0 и монотонно снижается к значению 1 на контуре, причем в центральной части диска 0 практически изменяется мало здесь возникает напряженное состояние, приближающееся по своему характеру к всестороннему равномерному растяжению, интенсивность которого растет вместе с р. [c.241] Точки на фиг. 160 соответствуют значениям напряжений, полученным на основе элементарного расчета в предположении, что на линиях контакта касательное напряжение достигает предела текучести (т. е. / =1). Последнее условие приемлемо для процессов развитой пластической деформации. [c.242] Вернуться к основной статье