ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сжатие слоя между жесткими плитами из "Основы теории пластичности " Построение продолжается до тех пор, пока не достигнет оси 0 0 . По симметрии на линии 0 0 касательные напряжения равны нулю, следовательно, условие Tj j,= onst — кна линии контакта не может выполняться вблизи середины слоя. Здесь возникает жесткая зона, ограниченная линией контакта и линией скольжения FG, приходящей в точку G. Распределение давления на участке F0 остается неопределенным, и можно лишь вычислить среднее давление по напряжениям, действующим вдоль линии раздела FQ. Рассматриваемое построение возможно, если точка С не попадает по другую сторону оси симметрии 0 0 . [c.191] Соединяя узлы прямыми линиями (или кривыми по лекалу), получаем сетку линий скольжения (фиг. 116). В области B D поле определяется по схеме решения смешанной задачи ( 38), так как на ВС в узлах (т, 10) нам теперь известны а, 0, а на линии у = 0 = 0. [c.193] На фиг. 115 сплошной линией нанесено вычисленное распределение давления на поверхности контакта. Пунктиром показано давление по решению Прандтля. Очевидно, что решение Прандтля является хорошим приближением при l h. [c.193] Построенное поле скольжения должно быть согласовано с соответствующим ему полем скоростей. Обратимся к этому вопросу. [c.193] Так как на О В скорость v постоянна, то (р) == onst и, стало быть, v = v(6). Итак, вдоль линии раздела О А скорости и, v постоянны. Условие постоянства нормальной составляющей скорости v на АО соответствует требуемому движению жесткой части слоя ОАО. [c.195] Вернуться к основной статье