ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кваитовоэлектродииамический подход из "Принципы лазеров " Вернемся теперь к рассматриваемой нами задаче двухуровневой атомной системы. При спонтанном излучении атом испытывает переход 2-v 1, и для описания волновой функции атома можно снова применить выражение (2.29). Следовательно, приобретаемый атомом дипольный момент М описывается все тем же выражением (2.32). В действительности для состояний определенной четности первые два члена в выражении (2.32) равны нулю, поскольку как ы 2, так и ы2 — четные функции координаты г. В любом случае эти два члена не зависят от времени. Если для простоты рассмотреть состояния с определенной четностью, то выражение (2.32) упрощается, и мы приходим к выражению (2.33), т. е. [c.58] По аналогии с рассмотренным выше случаем классического осциллятора мы ожидаем, что именно этот осциллирующий с частотой уо = соо/2я член ответствен за излучение энергии в окружающее пространство и, следовательно, описывает процесс спонтанного излучения. При этом с помощью простого условия сохранения энергии можно вычислить скорость изменения величины а2 в единицу времени, т. е. [c.58] Прежде чем продолжить рассмотрение, подытожим основные результаты, полученные в рамках полуклассического подхода 1) в общем случае временное поведение вероятности а2р можно описать через гиперболический тангенс [см. [c.60] Вернуться к основной статье