ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Течение несжимаемой Жидкости. в трубах и каналах округлого сечения из "Механика жидкости " В дальнейшем используем данные и номограммы для сопротивления при течении в круглых трубах. [c.304] При этом по оси ординат отложено Я Re в случае ламинарного течения и ЯНе в случае турбулентного течения, а по оси абсцисс — угол при вершине 2а. В обоих случаях Re вычислялось по формуле (13-35). Заметим, что в круглой трубе при ламинарном течении Я Re = 64, а при турбулентном течении (по формуле Блазиуса)2яРе = 0,316. [c.305] Из полученных результатов можно видеть, что при одинаковом числе Рейнольдса значение X для треугольного сечения меньше, чем для круглого, при всех значениях угла 2а, причем разница становится тем больше, чем острее этот угол. При турбулентном течении отличие X для треугольного сечения с углом при вершине 38,8° от Л для круглого сечения составляет всего около 57о (еще более уменьшаясь с ростом 2а). Отметим также, что при ламинарном течении отличие экспериментальных результатов от теоретических [Л. 8], полученных для канала с сечением в форме кругового сектора с тем же самым углом при вершине, лежит в пределах 2%. [c.305] Пример 13-6. Течение в трубе квадратного сечения. [c.305] Воздух движется с постоянной температурой по медной волоченой трубе длиной 10 м, имеющей поперечное сечение 2X2 см . Абсолютное давление на выходе из трубы 1 ат, а температура 70° С. Найти потери панора при расходе газа 0,24 m Imuh. Проверить, что сжимаемостью газа можно в данном случае пренебречь. [c.305] Отсюда давление па входе pi =0,008-1-1,0= 1,008 KFj M , и отношение давлений равно 0,992, так что влияние сжимаемости пренебрежимо мало. [c.306] Турбулентное течение Пуазейля. Как было показано в 6-5, при ламинарном течении между двумя параллельными неподвнх ными стенками, вызванном перепадом давления в продольном направлении, имеет место параболическое распределение скорости. Двумерное турбулентное течение исследовалось в широких прямоугольных трубах, где вторичные течения, связанные с наличием углов, образуются у боковых стенок, как показано схематически на рис. 13-3. [c.306] При этом постоянная Кармана х, соответствующая этому выражению, оказалась равной 0,333. [c.307] Турбулентное течение Куэтта. При течении с продольным перепадом давления в трубе касательные на-прял епия меняются в поперечном направлении, причем из (13-9) следует, что в круглой трубе т меняется по радиусу линейно. Имеется важный случай, когда продольный перепад давления равен нулю, и касательное на-прял ение постоянно или почти постоянно по поперечному сечению. Это случай параллельного движения в жидкости плоских стенок относительно друг друга. Рассмотрим здесь эту модель двумерного течения в целях сравнения с течениями, обусловленными продольным перепадом давления. [c.307] Пусть плоские параллельные стенки движутся в жидкости в противоположных направлениях, как показано на рис. 13-16,а. Если на эту систему наложить постоянную скорость —U2, то это же самое течение будет представлено на рис. 13-16,6 системой с одной движущейся и одной неподвил иой стенками. При Re= ( 7fi/2)/v 1 500 течение является ламинарным, и оно уже было рассмотрено в 6-5. При нулевом перепаде давления движение вызывается исключительно полем касательных напряжений, создаваемых относительным движением границ. Такое течение называется теченем Куэтта. Касательное напряжение в нем постоянно, а скорость в соответствии с (6-35) распределена линейно. [c.307] Если на рассматриваемый поток наложен продольный перепад давления, то течение представляет собой совокупность течений Куэтта и Паузейля. Распределение скоростей в таком течении показано схематически на рис. 13-16,8. [c.309] Вернуться к основной статье