ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Граничные условия одностороннего контакта с сухим трением из "Основы теории упругого дискретного контакта " Рассмотрим две точки М+ и М на поверхностях упругих тел, проецируемые на плоскость хз = О в одну точку с координатами (xi, хг). В процессе деформации точки М+ и М получают вертикальные U xi,x2,0) и горизонтальные U xi,x2,0) перемещения, i = 1,2. [c.89] для которых выполняется равенство (7.6), формируют площадку контактам, внутри которой плотность нормальных давлений р положительна. Вне площадки ш поверхности тел свободны от напряжений. [c.89] В свою очередь, область ш разбивается на две части область сцепления шо и область проскальзывания ш.. В области сцепления jq горизонтальные перемещения точек М и М равны, т. е. [c.89] При этом по закону Амонтона—Кулона величина локальной силы трения t = y/ti+tl не превосходит произведения нормального давления р на коэффициент трения /. [c.90] Заметим, что закон трения (7.9) может приводить к физически абсурдным результатам и, в частности, к неограниченному росту сил трения при отсутствии пластического течения или разрушения приграничных слоев материала (см. также oбзop )). [c.90] Ввиду того, что условия контактного взаимодействия имеют альтернативный характер (наличие или отсутствие зазора между сопрягаемыми поверхностями, проскальзывание или сцепление), выписанным выше граничным условиям также можно придать форму альтернативных неравенств (см., например, работу )). При этом линия раздела областей сцепления и проскальзывания также как и границы области контакта неизвестны заранее и должны определяться в ходе решения задачи. [c.90] Заметим также, что нелокальные законы трения, в которых в отличие от равенства (7.9) касательные напряжения в точке определяются средним значением нормальных напряжений в некоторой малой ее окрестности, для контактных задач предложили Оден и Пайрз . [c.90] Вернуться к основной статье