ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Методы решения прикладных задач теплопроводности Тепловые расчетные схемы элементов конструкций из "Прикладные задачи термопрочности элементов конструкций (БР) " Для большинства конструкционных материалов затраты энергии на деформирование тела, вызванное изменением его температуры, малы по сравнению с затратами на изменение внутренней энергии (см. 1.2). В этих случаях температурное состояние тела может рассматриваться независимо от его напряженно-деформированного состояния и определяться на одном из первых этапов теплопрочностного расчета конструкции. Определение температурного состояния конструкции сводится к решению соответствующей задачи теплопроводности. [c.150] Если в (4.2) Nn n мало по сравнению с 1 — в и, то собственное излучение с поверхности можно не учитывать. Тогда (4.2) переходит в Соотношение, соответствующее в теории теплопроводности граничному условию III рода, и для стационарной задачи совпадает с (1.67). [c.151] В том случае, когда термическое сопротивление тела мало по сравнению с суммарным термическим сопротивлением теплообмена h X eg l/pS), перепад температуры по толщине h оказывается незначительным по сравнению с разностью [ Т — Тц и температуру тела в этом направлении можно считать одинаковой (расчетная схема тонкостенного в тепловом отношении тела). Тогда граничные условия, заданные по этому направлению, объединяются с дифференциальным уравнением теплопроводности в одно выражение, причем оно не содержит производных от температуры в указанном направлении. [c.152] Когда тело имеет малое термическое сопротивление во всех направлениях, его температуру Т можно считать одинаковой по всему объему. Тогда отдельные участки внутренней поверхности тела S (см. рис. 4.1) будут находиться в состоянии температурного равновесия и 7л = 8 Оо(Тп) . Это равенство справедливо, если среда в полости тела диатермична (не поглощает излучения) и внутренние источники излучения отсутствуют. В этом случае теплообмен излучением в полости тела не оказывает влияния на его температурное состояние. Участки произвольной по форме внешней поверхности тела обмениваются между собой потоками излучения. Поэтому потоки q и е оо T nY можно рассматривать независимо друг от друга только для выпуклой внешней поверхности. [c.154] Если тело сплошное, т. е. полость отсутствует, то в выражениях для осредненных значений Тср и Рср пропадают интегралы по поверхности S . Для вогнутой внешней поверхности с постоянным значением s при осреднении можно считать [13] 1/еср = 1 + + 5о (1/е — 1)/S, где So — минимальная по площади невогнутая поверхность, обтягивающая тело (см. рис. 4.1). В этом случае удается приближенно учесть радиационный теплообмен между соседними участками вогнутой поверхности и под понимать лишь плотность потоков, подводимых к телу от внешних источников излучения. [c.154] Вернуться к основной статье