ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переход от модели неограниченной пластины к модели полуограниченного тела из "Импульсный нагрев излучениями " В настоящем параграфе мы остановимся на условиях и погрешностях перехода от геометрической модели неограниченной пластины к модели полуограниченного тела при неизменных характеристиках импульсного лучистого нагрева. [c.467] По мере уменьшения значения критерия Фурье Fo решения линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины приближаются к автомодельным, а влияние тыльной ограничивающей поверхности на температурные поля, ослабевает. [c.467] Однако сам расчет безразмерных избыточных температур по выражениям, полученным для полуограниченного тела, в ряде случаев оказывается менее удобным, чем по выражениям, полученным для неограниченной пластины. Последние выражения позволяют получать временные интегралы в законченной аналитической форме для более широкого набора характеристик импульсного лучистого нагрева. Хотя при этом сохраняется операция суммирования членов бесконечного ряда, аналитическое интегрирование, обычно, обеспечивает ( ественное сокращение объема вычислений по сравненип с многократным численным интегрированием. В таких случаях, наряду с установлением возможности перехода, используется метод пересчета безразмерных величин, полученных для неограниченной пластины, в аналогичные величины для noJ7orpaBH4eHHoro тела. [c.468] Располагая безразмерными избыточными температуракв неограниченной пластины, удобно отыскивать верхнюю границу области значений Fo, где решения становятся автомодельными, путем последовательного уменьшения Ро, сопровождающегося такими изменениями х iJ безразмерных параметров в левой части выражения (5Л5) или (5.16)у при которых аналогичные безразмерные аргументы и параметры правой части сохраняют неизменные значения. Безразмерное время Т остается для обеих частей одинаковым. [c.472] Установление автомодельности решений и пересчет безразмерных избыточных температур упрощается по мере сокращения количества аргументов и параметров, а также при i = О, когда безразмерные аргументы обеих частей выражений (5./5 ) и (5J6) одинаковы и не зависят от го. [c.473] Для решений задач ШЁ 1-9 формулы i5.iS) и (5,i ) приводятся в соответствие с выражениями (5Ji ) - (5.У ). [c.473] Для каждого сочетания значений i , ш Ви в решениях задач 1-7 существует предельное безразмерное время, ограничивающее сверху область , где при переходе от модели неограниченной пластины к модели полуограниченного тела относительная погрешность определения безразмерной избыточной температуры не превышает заданной величины. [c.473] Ви я 0,5- V10 а 8а вм значения стабилизируются. [c.475] Вернуться к основной статье