ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Равномерный нагрев, сжатие и боковое давление из "Устройство оболочек " Величина Я находится из решения системы (3.18Х гл, VI. [c.261] Этот случай температурного поля приблизительно соответствует температурному полю в частично заполненной жидкостью o6d--х лачке, помещенной в среду с рис. 21.7). [c.261] При этом положительным значениям i° (нагрев) соответствует б(ф) = 1, отрицательным (охлаждение) — б(ф) = 0. [c.262] Таким образом, неравномерность распределения усилий в поперечном сечении рассмотренной оболочки с жидкостью мало влияет на критическое значение их амплитудной величины. Практически можно считать, что выпучивание оболочки происходит при достижении наибольшим сжимающим усилием величины критического усилия при однородном сжатии. Критическую температуру можно принимать пропорциональной h/R и определять по формулам (5.5), (5.15). [c.263] Отметим, что градиенты температуры по окружности более опасны, чем осеСймметричныб градиенты. Так, для рассмотренного в 5 примера критическая температура при малых р получается равной 75°. [c.263] Изложенные результаты были получены В. В. КабанОвым [14.2, 21.1, 21.2] и впоследствии Подтверждены в работах 21.21, 21.24, 21.25]. [c.263] Относительные критические температуры оболочки, частично заполненной жидкостью. [c.263] Правая ветвь кривых отвечает потере устойчивости оболочки преимущественно от сжатия. Температурные напряжения в этом случае способствуют потере устойчивости. Значение параметра Р для всех случаев транич.ных условий меняется мало (р = = 0,36-f-0,415). Обмен формами потери устойчивости происходит в угловых точках. Интересно отметить, что полученные кривые взаимодействия не соответствуют известной теорем е Папковича о выпуклости области устойчивости, что является следствием нелинейности задачи (усилие N в решение входит нелинейно). На рис. 21.14 пунктиром показана кривая взаимодействия для случая 3, когда исходное состояние определялось по линейной теории краевого эффекта. Эта кривая выпукла. [c.267] На рис. 21.12 кружочками показаны экспериментальные данные [21.23], полученные при изгибе оболочки моментами и нагреве. Сопоставление с расчетом этих результатов носит относительный характер, так как в экспериментах при сжатии критические напряжения обычно меньше амплитуды критического напряжения при изгибе примерно на 30%. [c.267] На рис. 21.13, 21.14 показаны результаты расчетов при наличии внутреннего давления, а также для случаев охлаждения и сжатия, растяжения й нагрева [21.3]. Цифры /, 2 на рис. 21.13 и 3 на рис. 21.14 в угЛовых клетках соответствуют опертой, за-щемленной оболочкам и оболочке со шпангоутами. В области отрицательных kt (охлаждение) наблюдается еще более интенсивное снижение величины критического усилия сжатия, чем в случае нагрева. [c.267] Весьма интересным является и факт снижения критических температур при действии растягивающих усилий (положительные kt, отрицательные N ). Оба отмеченных эффекта обусловливаются влиянием искривлений образующих в исходном состоянии. Без учета этих искривлений картина получается качественно противоположной [20.4]. Внутреннее давление увеличивает как критическую температуру, так и критическое усилие сжатия, отчасти компенсируя таким образом вредное влияние температурных напряжений. Формы потери устойчивости по длине некоторых оболочек показаны на рис. 21.14 внизу. Первая цифра на рис. 21.14 означает величину вторая — р. [c.267] Вернуться к основной статье