ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Давление из "Гидродинамика при малых числах Рейнольдса " Оно идентично соответствующему выражению, приводимому Стимсоном и Джеффри [36]. Это выражение применимо к различным течениям Стокса независимо от типа граничных условий, и, в частности, его применимость не ограничивается задачами для жидкостей, занимающих все пространство. Заслуживает внимания то, что это выражение применимо также к полным уравнениям Навье — Стокса в тех случаях, когда скорость исчезает на поверхности тела тогда инерционный член v-Vv, который обычно вносит вклад в выражение для изменения давления dpids вдоль границы, равен нулю в каждой точке поверхности. В этом смысле приведенное выше выражение согласуется с формулой Уолтона [38]. [c.136] Напомним, что в соответствии с разд. 4.12 D является силой, действующей в отрицательном направлении o mz со стороны частицы на жидкость. Но, согласно третьему закону Ньютона, эта сила равна силе, действующей со стороны жидкости на тело в положительном направлении оси z. [c.136] В общем случае гроо соответствует течению при отсутствии частицы. [c.137] Другой метод для расчета силы, действующей на тело, движущееся поступательно с постоянной скоростью U в неограниченной жидкости, основан на том, что величина F U равна работе, производимой напряжениями, действующими на тело, а с другой стороны, равна скорости диссипации энергии в жидкости. Расчет последней величины сразу же приводит к значению силы, действующей на тело. [c.137] Давление можно получить, интегрируя эти соотношения. [c.137] Вернуться к основной статье