ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Фазовый переход в ферромагнетике. Метод молекулярного поля и приближение Брэгга - Вильямса из "Термодинамика, статическая физика и кинетика Изд.2 " В случае Т Тк прямая (78.6) в пределе Я - 0 пересекается с кривой Ланжевена в точке с ординатой MIMo 0 (рис. 103), и, следовательно, образец имеет спонтанное намагничение, тем более близкое к насыщению Mq, чем ниже температура. [c.418] Так как спонтанным намагничением обладают только ферромагнетики, то это значит, что при Т Тк вещество находится в ферромагнитном состоянии. [c.418] При Т Тк прямая (78.6) при Я - 0 пересекается с кривой Ланжевена только в начале координат (рис. 104), и, следовательно, спонтанное намагничение отсутствует М = 0. Так как это свойство характерно для парамагнитных тел, то при Т Тк вещество находится в парамагнитном состоянии. [c.418] Уравнение (78.4) представляет собой лишь уравнение состояния и, следовательно, не дает возможности построения полной термодинамики ферромагнетика. Для этого, как было показано в 19, надо знать какой-либо термодинамический потенциал. [c.419] Мы рассмотрим в связи с этим еще один приближенный метод решения задачи, который называется методом Брэгга Вильямса и может быть использован для решения других физических задач (см. задачи к этому параграфу). Мы увидим ниже, что этот метод приводит к тому же самому уравнению состояния (78.4), но дополнительно дает возможность выразить температуру через некоторые характерные параметры кристаллической решетки и построить полную термодинамику решетки. [c.419] Название параметр дальнего порядка связано с тем, что величина X говорит нам только о степени преобладания во всей решетке моментов, направленных вдоль поля, ничего не говоря о корреляции в направлениях соседних спинов, т. е. о ближнем порядке. [c.419] Введем теперь второе принципиальное допущение метода Брэгга -Вильямса. В ходе расчета полагается, что в системе отсутствует ближний порядок, т. е. корреляция между направлениями спинов соседних частиц, за исключением того, который навязывается системе существующим в ней дальним порядком. Иначе говоря, мы будем считать одинаково вероятными любые направления спина, соседнего со спином, направленным, например, вдоль поля, хотя фактически, вследствие того, что е О, существует тенденция к параллельному упорядочению спинов соседних частиц. В методе Брэгга - Вильямса ближний порядок возникает только как следствие минимизации свободной энергии (см. ниже), но не закладывается в исходные предпосылки. [c.420] Таким образом, показатели у и у в приближении Брэгга - Вильямса одинаковы и равны единице, у = у = 1, но восприимчивость в ферромагнитной области (т 0) в два раза больше, чем в парамагнитной области при том же I т . [c.423] Мы обнаружили, что в приближении Брэгга - Вильямса все критические показатели совпадают с теми значениями, которые мы для них получили в теории газа Ван-дер-Ваальса. Отсюда, в частности, следует, что неравенства Рашбрука - Куперсмита и Гриффитса (76.11) и (76.12) вырождаются в равенства. [c.423] Таким образом, две классические теории — теория Ван-дер-Ва-альса реального газа и теория Вейсса - Брэгга - Вильямса ферромагнетика — оказались довольно неожиданным образом справедливыми в пределе дальних взаимодействий. [c.424] Вернуться к основной статье