ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Разделенное ламинарное течение двухфазной жидкости между параллельными стенками из "Гидродинамика газожидкостных смесей в трубах " В пределе при стремлении одного из ф к нулю получаем известное выражение для течения вязкой жидкости между двумя параллельными пластинами. Пусть, например, = О, тогда фг 1. [c.40] Будем определять критерий Рейнольдса как отношение инерционных спя к вязким напряжениям, т. е. [c.41] Из формулы (81) видно, что коэффициент ajj может зависеть от всех критериев гидродинамики смеси, кроме критерия Re . При фа = = 0,05 и 1 он становится равным 1, в области ц 2 от О до 0.5 — минимальным, а от 0,5 до 1 — максимальным. Изменение коэффициента г з для воздухо-водяного потока показано на рис. 6. Зависимость г з (ф) напоминает деформированную с обратным знаком синусоиду. С ростом приведенной вязкости газового компонента до единицы приведенный коэффициент приближается к единице, т. е. к течению гомогенной жидкости, для которой г з = 1. [c.42] Уравнение движения для течения смеси в трубе интегрируется довольно сложно. Оно доводится до интегралов, которые в общем случае нельэя взять, если не прибегать к приближенным методам. [c.42] Здесь к у ж к 2 имеют те же значения, что и в уравнении (66). [c.42] Сходимость полученных несобственных интегралов обеспечивается условием 1 01 - л. [c.46] В качестве примера на рис. 8 показаны профили скоростей и их поля при некоторых параметрах потока смеси. [c.47] Вид функций Fi и F2 представлен на рис. 9. [c.50] Зависимость ф (Р) разделенного течения смеси в трубе в сравнении с ф (Р) для плоского течения показана на рис. 5. [c.51] Изменение коэффициента i для горизонтального течения показано на рис. 6. При ф = О и 1 он равен единице, в интервале ф от О до 0,5 имеет минимум, а от 0,5 до 1 — максимум. [c.52] Условность написания Re заключается в том, что оно не отражает, как и другие его определения, форм течения смеси. [c.53] Граничные условия для уравнений (103) вытекают из общих соображений гидромеханики на стенке вследствие прилипания скорости и функции тока равны нулю, т. е. [c.55] Уравнения (104) no написанию полностью совпадают. Поэтому нет надобности искать их решения отдельно. Достаточно решить одно из них, решение же второго найдется из первого путем замены в нем всех величин соответствующими величинами. Но тем не менее шести граничных условий недостаточно для нахождения восьми постоянных интегрирования. [c.56] Граничные условия таких течении вытекают из равенства нулю функций тока и их производных на стенках условных каналов. [c.57] Для того чтобы решение этой системы было определенным, необходимо и достаточно равенство нулю определителя, составленного из коэффициентов при неизвестных j, С2, с . [c.57] Коэффициент 3/2, как видно из формулы (109), является множителем при переходе от Re, вычисленного по максимальной скорости, к Re, найденному по средней скорости. [c.59] Скорость звука как скорость распространения слабого упругого возмущения в двухфазной жидкости в сильной степени зависит от истинного объемного паро- пли газосодержания, от физических свойств газовой и жидкой фаз смеси, от теплообмена между фазами, от частоты и величины возмущения. [c.61] Пусть поток смеси движется против направления оси z (рис. И). Представим далее, что тем или иным способом в некоторый момент времени поток частично затормаживается. Вследствие этого образуется волна сжатия, фронт которой будет перемещаться ио z со скоростью N. [c.61] Здесь индексами и обозначены энтропии жидкости и газа в предположении отсутствия обмена тепла между фазами за время прохождения звуковой волны. [c.63] Вернуться к основной статье