ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы СЛУЧАЙНЫЕ КОЛЕБАНИЯ (В.А.Светлицкий) из "Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 1 " Возникновение виброударного процесса при возбуждении системы с постоянной частотой, лежащей в области двузначности, может быть выполнено жестким запуском - приданием соударяющемуся телу дополнительной энергаи, достаточной для попадания фазовых координат в область притяжения устойчивого виброударного процесса.. [c.389] Движения возбудителя колебаний и колебательной системы взаимозависимы и должны определяться совместно. [c.389] Если создаваемые возбудителем силы можно считать не зависящими от возбуждаемых ими колебаний, то решению задачи о вынужденттых колебаниях должно предшествовать определение вынуждающих сил (см. п. 6.5.5). Однако такое разделение исходной задачи на две всегда приближенное и не всегда допустимое . [c.389] Для задач, в которых учитывается взаимодействие возбудителя с колебательной системой, употребляются названия задачи о колебаниях систем с ограниченным возбуждением и задачи о возбуждении механических колебаний , а возбудитель колебаний называют также источником возбуждения, источником энергии или вибратором [51]. [c.389] Возбудители колебаний классифицируют по характеру физических процессов, вследствие которых возникают силы, вызывающие колебания. [c.389] 52) и (6.5.53) следует, что вязкая диссипация ограничивает предельный зазор А = 5 / п = Q / достигаемый при частоте сОр=соо, но не ограничивает натяг А-У—сс при Мр—МЮ. Ударная диссипация, наоборот, не шра-ничивает зазор Д— оо при сОр—мво, но ограничивает натяг А— 5/2В=-(1-В)5/п(1+В), при котором Юр— 00. [c.389] Применительно к возбудителям пн. 3-6 следует говорить не об определении движения возбудителя, а об определении описывающих его электромагнитных и механических процессов. [c.390] Возбудители, относящиеся к одному из указанных типов, могут отличаться динамическими схемами, конструктивными особенностями и т.д. Поэтому могут существенно отличаться их математические модели и, соответственно, методы исследования взаимодействия. Кроме того, каждый возбудитель может использоваться для возбуждения колебаний различных колебательных систем. Отсюда следует, что задачи о взаимодействии возбудителей с колебательной системой составляют обширный раздел прикладной теории колебаний. Определение колебаний, возбуждаемых одним и тем же возбудителем в разных линейных колебательных системах, можно упростить, представив решение задачи о взаимодействии через гармонические коэффициенты влияния колебательной системы. [c.390] Интересны изменения характеристик стационарного режима при изменении зависимости L(p). Пусть вначале L(p) изображается кривой 1 (рис. 6.5.32). После пуска двигателя установится стационарный режим с частотой, соответствующей точке Ь. Этот режим устойчив неустойчив режим, отвечающий точке g. Пусть при квазис-татическом изменении параметров двигателя кривая Мр) переходит в кривую 2. Частота при этом будет изменяться до значения, соответствующего вершине с кривой S p). [c.391] Если пик 1фивой S(p) достаточно острый, то такое изменение частоты будет малозаметно (двигатель застревает вблизи резонанса), но существенно возрастает амплитуда колебаний А. При дальнейшем подъеме кривой L p) в положение 3 произойдет срыв колебаний двигатель разгонится до частоты, отвечающей точке d, а амплитуда колебаний значительно уменьщится. [c.391] Если в задачах о взаимодействии возбудителя с колебательной системой не рассматривать механические силы, являющиеся заданными функциями времени, то допустимо считать заданными во времени немеханические воздействия на систему. Тогда уравнения движения становятся неавтономными. [c.391] Выражения для К2, получают из выражений для К1, заменой р на 2р. [c.392] В электрической цепи (см. рис. 6.5.33) через источники переменной и постоянной ЭДС проходят постоянная и переменная составляющие тока Чтобы этого избежать, применяют более сложные схемы электромагнитов. Но во всех случаях необходимо учитывать эффегаы, обусловленные вгиимодействием. [c.392] В неавтономных задачах о взаимодействии возбудителя с линейной колебательной системой коэффициент взаимодействия используется аналогично тому, как в теории вынужденных колебаний используется коэффициент динамичности. Например, выражению для амплитуды вынужденных колебаний Д1=к 5с, где кд - коэффициент динамичности 5с - статическое перемещение под действием силы, равной амплитуде вынуждающей силы, аналогично вьгражение Д1=КдК 5 с, где 5 с - статическое перемещение под действием силы 0] . Однако понятие о коэффициенте взаимодействия неприменимо к режимам, которые возможны в системах, вде проявляется взаимодействие, и невозможны при его отсутствии, т.е. при жестко закрепленной колебательной системе. [c.392] Случайные колебания представляют собой раздел статистической механики, который посвящен применению вероятностных методов при исследовании задач динамики механических систем. Одной из основных является задача определения вероятностных характеристик (или законов распределения) выхода при известных вероятностных характеристиках входа . Она содержит ряд частных задач, к которым относят случайные стационарные и нестационарные колебания линейных и нелинейных систем как с конечным числом степеней свободы, так и систем с распределенными параметрами. [c.393] Вернуться к основной статье