ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамика упругих деформаций (В.А.Постное) из "Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 1 " Остальные два уравнения равновесия получаем круговой перестановкой индексов (1- -2— 3-а1). Здесь - проекция полного напряжения приложенного к наклонной грани тетраэдра, на ось 0x1. [c.31] Два других уравнения равновесия получаем из уравнения (1.2.12) путем круговой перестановки индексов (1— 2-Э 3- 1). [c.31] Остальные два уравнения равновесия получаем круговой перестановкой индексов (1— 2— 3— 1). [c.31] Здесь Х/ - проекция интенсивности объемной силы на ось 0x1. [c.31] Рассматривается случай, когда углы поворота, хотя и малы по сравнению с единицей, но существенно превосходят удлинения и сдвиги. В результате уравнения равновесия (1.2.13) и (1.2.14) упрощаются 125, 39, 51]. [c.32] Остальные два уравнения получаем круговой перестановкой индексов (1— 2- 3-г1). [c.32] Два других уравнения получаем круговой перестановкой индексов (1- 2-тЗ- 1). [c.32] Дальнейшее упрощение уравнений равновесия п. 1.2.7 возможно, ес.ли дополнительно предположить, что углы поворота о,- настолько мхлы, что в уравнениях (1.2.15) и (1.2.16) можно отбросить члены, которые их содержат. [c.32] Экстремальные касательные напряжения. [c.33] Такое представление тензора напряжений является целесообразным, поскольку тела по-разному сопротивляются равномерному всестороннему давлению и касательным напряжениям (сдвиговым усилиям). [c.33] Главные направления девиатора напряжения и тензора напряжения совпадают. [c.33] Если принять Н1=Н2=Щ = 1, оч=Хь а2=Х2, аз=хз, то из уравнений (1.2.30) получим уравнения равновесия элементарного параллелепипеда (1.2.14). [c.34] Для тел, ограниченных кривыми поверхностями, при решении задач целесообразно использовать уравнения равновесия элементарного объема в криволинейных координатах ь П2, аз. Выбор этих координат зависит от формы поверхности, ограничивающей рассматриваемое тело. [c.34] Остальные два уравнения получаем из (1.2.23) путем круговой перестановки индексов (1-- 2-э-3- 1). [c.34] Первая из этих формул применима для адиабатического термодинамического процесса деформирования, при котором dQ = Т ё8 = О и, следовательно, А =соп51. [c.35] Вторая формула применима для изотермического процесса деформирования, при котором температура 7Ь остается в течение всего процесса неизменной. [c.35] Для идеально упругого тела значение криволинейного интеграла (1.3.9) не зависит от выбранного пути деформирования. [c.35] Вернуться к основной статье