ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение состояния Варнера — Адлера из "Свойства газов и жидкостей Издание 3 " Успешное использование оригинала уравнения Редлиха—Квонга как надежного двухконстантного уравнения состояния явилось причиной попыток многих исследователей повысить его точность и расширить диапазон применимости [46]. Ниже для иллюстрации различных подходов приведены только некоторые из них. [c.41] Модификация Грея и др. была разработана для описания поведения газов в диапазоне температур до Г, 1,1 при Рг 2,0. Коэффициенты сжимаемости, рассчитанные по уравнениям (3.5.9) и (3.5.10), хорошо согласуются с табличными значениями Питцера—Керла. Соколов и др. [109] нашли, что для углеводородов более точной является другая модификация [2, 99]. [c.41] Наиболее успешными модификациями уравнения Редлиха—Квонга являются те, в которых параметры а и й выражаются как функции температуры [8, 17, 108, 133, 136, 137]. Шодрон и др. [17], например, выражали а и 6 в виде полиномов обратных степеней приведенной температуры и, обрабатывая экспериментальные данные с помощью регрессионного анализа, получили константы для 25 веществ. Оказалось, что, когда эти константы используются для вычисления волюметрических свойств веществ в жидком, газообразном или сверхкритическом состоянии, средняя погрешность расчетов составляет менее 1,5 %. [c.41] За исключением области приведенных температур, превышающих значения Тг, близкие к единице, различные функции Р удивительно хорошо согласуются между собой (табл. 3.3). [c.42] Барнер и Адлер [6] модифицировали уравнение состояния Иоффе [49, 50], чтобы получить Р У—Т соотношение, которое является наиболее точным для области насыщенного или слегка перегретого пара. Уравнение и его константы даны в табл. 3.4, а на рис. 3.4 в качестве примера показано прекрасное совпадение расчетных и экспериментальных значений 2 для н-гептана. Диапазон применимости уравнения соответствует значениям 0,6 и Г, 1,5. [c.42] В 1971 г. Суги н Лю [122] предложили уравнение состояния, подобное уравнению Барнера—Адлера и применимое в пределах того же диапазона, т. е. для области насыщенного или слегка перегретого пара. Уравнение и его константы представлены в табл. 3.5. Точность этого соотношения превосходит точность метода Барнера—Адлера, рассмотренного в разделе 3.6, Кроме того, оно дает удивительно хорошие результаты при расчетах объемов насыщенной жидкости. [c.44] Константы, приведенные в табл. 3.5, связаны с составом в разделе 4.5, а применение этого уравнения для определения термодинамических свойств газовой фазы рассмотрено в гл. 5. [c.44] Вернуться к основной статье