ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Решение дисперсионного уравнения в случае симметричного трехслойного плоского волновода из "Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 " Коэффициент поглощения сильно легированного р-ОаАз при температуре 297 К. Для сравнения в области а ЫО см приведены данные для образцов с более низкой концентрацией дырок [411. [c.61] Графическое решение полезно использовать для иллюстрации таких понятий, как число мод и условия отсечки. Приведенное здесь решение было предложено Коллнном [42]. Мы рассмотрим только ТЕ-моды решения, соответствзгющие ТМ-модам, могут быть получены аналогичным путем. [c.62] Это уравнение представляет собой уравнение окружности в плоскости кй/2, yd/2) с радиусом (А )й/2). Пересечения кривых, соответствующих уравнениям (2.5.2) и (2.5.3), в плоскости yd/2, yd/2) определяют искомые решения. Для данной, длины волны должны быть известны толщина d активного слоя. и показатели преломления и Hi (илн их разность). [c.62] В следующей части этого параграфа мы вычислим распределения интенсивности излучения с целью проиллюстрировать ряд свойств распространения волн в гетеролазерах. [c.66] Конфигурации электрического поля определяются выражениями (2.4.36) и (2.4.41). На рис. 2.5.10, а приведено распределение электрического поля S, при z = О и = О для ДГС с d = 0,2 мкм и J = 0,3. Многомодовый случай изображен на рнс. 2.5.10,6 для =1,0 мкм и л = 0,3. В центре волновода четные моды т = О, 2, 4,. ..) всегда имеют максимум, а нечетные моды (т = 1, 3, 5,. ..) равны нулю. На рис. 2.5.11 показано распределение электрического поля в волноводе в момент времени t = О для случая d — 0,2 мкм и л = 0,3. Амплитуда ey промодулирована множителем ехр [/(rai — рг) ]. Эта волна аналогична плоской волне, картина распространения которой представлена на рис. 2.2.2. Однако в волноводном случае Sy спадает до нуля в направлении, перпендикулярном направлению распространения, а расстояние между двумя последовательными максимумами Sy не равно длине волны. Распространение мод в плоском волноводе можио пояснить, исходя нз простых физических законов, если воспользоваться моделью зигзагообразных волн, которая рассматривается в 6 этой главы. [c.67] Как видно из рис. 2.5.10, а, амплитуда у может иметь значительную величину снаружи активного слоя трехслойного пло-ского диэлектрического волновода, изображениого на рис. 2.3.2. [c.67] Как видно из рис. 2.5.13,6, при малых d коэффициент оптического ограничения Г изменяется приблизительно как d . Для ii=0,l мкм, л = 0,1 и А.0 = 0,90 мкм соотношение (2.5.18) дает Г = 0,12, а из рис. 2.5.13, й получаем Г = 0,11- Полученное при малых d приближенное соотношение (2.5.16) будет использовано нами в 7 этой главы при выводе выражения, аппроксимирующего угол расходимости излучения в направлении, перпендикулярном плоскости р — п-перехода. [c.73] Это соотношение показывает, что область применимости приближения, соответствующего малым й, зависит от состава слоев, окружающих активный слой. [c.74] Вернуться к основной статье