ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Цикл с подводом тепла при постоянном давлении из "Техническая термодинамика " Действительно затрачиваемая в реальном компрессоре работа отличается от теоретической работы, минимальное значение которой равно в случае охлаждаемых компрессоров работе при изотермическом сжатии и неохлаждаемых — работе при адиабатическом сжатии. [c.371] Изотермический к. п. д. обычно применяется для характеристики охлаждаемых компрессоров, а адиабатический — неохлаждаемых как Пизот, так и т ад называются внутренними относительными к. п. д. компрессора. [c.371] Величина адиабатического к. п. д. зависит только от степени необратимости действительных процессов сжатия, всасывания и выталкивания газа величина изотермического к. п. д. зависит, кроме того, от интенсивности теплообмена с внешней средой. Чем интенсивнее теплообмен, тем выше изотермический к. п. д. Для одноступенчатого поршневого компрессора Т изот равняется 0,5—0,8, Т1ад= =0,85 для одной ступени центробежного компрессора Т]изот=0,5-н0,7, т)ад=0,75- 0,80 для осевого компрессора Т1ад—0,80-г-0,85. [c.371] Теоретическая работа, затраченная на привод компрессора, равняется работе при обратимом адиабатическом сжатии, т. е. [c.371] Как видно из уравнения (10-31), действительная работа, затраченная на привод неохлаждаемого компрессора, может быть определена, если только известен показатель политропы п действительного процесса сжатия. [c.372] Действительная работа, затраченная на привод охлаждаемого компрессора при необратимом процессе сжатия, не имеет простого изображения на T—S диаграмме (рис. 10-17). Только теоретическая работа / политр, равная согласно уравнению (10-4 ) ii—h—(/политр, может быть изображена в случае идеального газа заштрихованной площадью 21 d. [c.373] В предыдущих параграфах было рассмотрено сжатие идеального газа. Приведенные там формулы для работы, затраченной на привод компрессора, и количества отводимого при сжатии тепла применимы и к реальным газам, если только давления последних невелики. При расчетах сжатия реальных газов до высоких давлений использование формул для идеального газа может привести к значительным ошибкам. [c.373] Точный расчет процессов сжатия реальных газов может быть праиз-веден при помощи термодинамических диаграмм или, если желательно получить результаты расчета в аналитической форме, при помощи уравнений состояния реальных газов при условии, что эти последние до-саточно точны. Эти же методы могут быть применены и при анализе процессов сжатия перегретых паров. [c.373] Что касается компрессоров для сжатия паров, то расчет их отличается лишь в том случае, когда сжатию подвергается влажный пар. [c.373] В большинстве практически важных случаев процесс сжатия влажного пара в компрессоре можно считать адиабатическим и только в отдельных случаях необходимо учитывать приток тепла от окружающей среды. [c.373] Процесс обратимого адиабатического сжатия пара в неохлаждае-мом компрессоре изображается отрезком прямой / 2 на Т—s диаграмме (рис. 10-18) и отрезком прямой аЬ на г—s диаграмме (рис. 10-19). Работа вычисляется по уравнению (10-4 ), в котором следует принять 7 = 0. [c.373] Если в процессе сжатия притрк тепла к компрессору извне равен нулю, а сам процесс сжатия вследствие потерь необратим, то соответствующая необратимая адиабата изобразится кривой 1 2д на Т—s диаграмме (рис. 10-20) и отрезком кривой аЬ на f—s диаграмме (рис. 10-21). [c.374] При этом на Т—S диаграмме действительная работа, затраченная на привод реального адиабатического компрессора, равная 12д—ii, изобразится разностью площадей 2J 6 5 4 3 2 2J (численно равной разности энтальпий 12д—/4) и 1 7 5 4 1 (численно раиной разности энтальпий h—h), т. е. заштрихованной площадью 143 2 2 6 7 1. В соответствии со сказанным в 10-4 площадь 1 4 3 2 1 к изображает теоретическую работу, а площадь I 2 7 I — дополнительную работу, вызванную потерями при сжатии. [c.374] На i—S диаграмме работа, затраченная на привод реального адиабатического компрессора, определяется как разность энтальпий в точках Ь и а. [c.374] Следует указать на следующую практическую особенность сжатия влажного пара в адиабатическом компрессоре, В процессе сжатия нагревается ( и даже перегревается) только паровая фаза, а температура жидкой фазы вследствие плохой теплоотдачи практически не меняется. Поэтому в результате сжатия влажного пара образуется неравновесная смесь нагретого пара и холодной жидкости. [c.374] Несколько обособленное место среди компрессоров занимает струйный компрессор или эжектор. Его устройство и принцип действия схематически показаны на рис. 10-22. [c.374] Подлежащий сжатию газ (или пар) с давлением рг зса ывается внутрь эжектора через патрубок 1. К соплу 2 подводится тот же газ (или пар), имеющий высокое давление pi, после истечения в сопле 2 его скорость возрастает, а давление становится несколько меньшим рг. В камере 3 оба газовых потоки с.мешиваются в один и направляются в диффузор 4, в котором происходит преобразование кинетической энергии течения в энергию давления. Поток газа, пройдя диффузор, выходит из эжектора с давлением р, величина которого заключена между pi и ра. Таким образом, эжектор можно рассматривать как аппарат для получения газа (или пара) промежуточного давления за счет потока газа более высокого давления (называемого рабочим потоком). [c.374] В эжекторе в отличие от других устройств, применяемых для сжатия газов пли паров, необходимая для сжатия энергия сообщается не источником механической работы, а газом высокого давления, который входит затек составной частью в общин поток сжатого газа. [c.374] Термодинамический расчет эжектора сводится к определению количества газа или лара высоких параметров (его называют обычно рабочим газом или паром), необходимого для получения 1 кг газа заданным давлением р это количество обозначается через g. Следовательно, 1 ке газа с заданным давлением получается за счет смешения g кг рабочего газа и 1—я кг газа низкого давления. [c.374] Из этого уравнения может быть вычислен расход рабочего газа g. Определение g производится по i—S диаграмме данного вещества следующим образом (рис. 10-23). [c.375] Вернуться к основной статье